1、近年來(lái),隨著激光技術(shù)的飛速發(fā)展,用超短超強(qiáng)激光輻照金屬薄片產(chǎn)生的電磁等離子體已引起科學(xué)家們的重視。鑒于電磁等離子體存在的高溫高壓的極端條件,要想深入的了解其特性與運(yùn)動(dòng)規(guī)律,必須采取各種間接的診斷方法。我們知道在相對(duì)論高能重離子碰撞的硬過(guò)程中產(chǎn)生的大橫動(dòng)量噴注在穿過(guò)夸克膠子等離子體介質(zhì)時(shí),會(huì)與介質(zhì)部分子發(fā)生多重散射進(jìn)而誘導(dǎo)膠子輻射導(dǎo)致噴注的能量損失,并且部分子噴注的能量損失對(duì)噴注穿過(guò)的介質(zhì)特性非常敏感,所以研究噴注的能量損失是了解夸克膠子

2、等離子體特性的一個(gè)較好的診斷方法,也是目前QGP信號(hào)研究的熱點(diǎn)。啟發(fā)于此,我們將其運(yùn)用到電磁等離子體中來(lái),計(jì)算了高能電子噴注穿過(guò)電磁等離子體時(shí)由于與介質(zhì)的多重散射誘發(fā)光子輻射的能量損失,進(jìn)而間接的了解電磁等離子體的特性。
　　 本文在QED框架下G—W模型的基礎(chǔ)上,首先采用GLVopacity展開(kāi)的方法,計(jì)算了高能電子噴注穿過(guò)電磁等離子體介質(zhì)時(shí)與介質(zhì)發(fā)生多重散射誘發(fā)光子輻射導(dǎo)致的opacity一階與二階的能量損失,得出結(jié)論,在o

3、pacity比較大的時(shí)候,opacity高階貢獻(xiàn)較大,opacity一階對(duì)能量損失的貢獻(xiàn)不再占據(jù)主導(dǎo)地位,所以針對(duì)電磁等離子體尺度較大,高能電子穿過(guò)等離子體時(shí)碰撞次數(shù)也大的情況,opacity展開(kāi)的方法不再適用。鑒于此,我們又采用了BDMPS的方法,計(jì)算了較厚的介質(zhì)中當(dāng)高能電子穿過(guò),碰撞次數(shù)N>>1時(shí)引起的輻射能量損失,得到結(jié)論,高能電子穿過(guò)有限尺度的電磁等離子體時(shí)與介質(zhì)的多次散射誘發(fā)光子輻射的輻射能量損失與介質(zhì)靶的厚度L成線(xiàn)性依賴(lài)關(guān)系