1、本論文采用數(shù)值計(jì)算方法研究了磁通擴(kuò)散過(guò)程、磁通釘扎和磁通蠕動(dòng)對(duì)恒溫磁滯回線的影響；考慮到釘扎勢(shì)Uo和臨界電流密度jc與磁場(chǎng)B的關(guān)系，我們模擬出不同Uo-B和jc一B關(guān)系下的恒溫磁滯回線，并對(duì)其中峰效應(yīng)的產(chǎn)生機(jī)理進(jìn)行了探討。最后采用集體釘扎理論中的Uo-B和jc一B關(guān)系，模擬出恒溫磁滯回線，并將其與單晶YBa2Cu307-δ(YBaCuO)樣品的磁測(cè)量結(jié)果進(jìn)行了對(duì)比，進(jìn)一步證實(shí)前面對(duì)峰效應(yīng)產(chǎn)生機(jī)理研究的正確性。主要內(nèi)容如下：
　　

2、 第一章主要介紹了高溫超導(dǎo)銅氧化物YBa2 Cu3 07-δ和Bi2Sr2CaCu208+δ以及新發(fā)現(xiàn)的新型鐵基超導(dǎo)體的峰效應(yīng)，以及人們對(duì)峰效應(yīng)的產(chǎn)生機(jī)理的各種解釋，并從各個(gè)方面對(duì)比了高溫超導(dǎo)銅氧化物和鐵基超導(dǎo)體及其峰效應(yīng)。
　　 第二章主要計(jì)算了理想臨界態(tài)Bean模型和Kim-Anderson模型下的恒溫磁滯回線，分別研究了這兩種模型下臨界電流密度jc對(duì)恒溫磁滯同線的形狀和大小的影響，特別討論了jc隨磁場(chǎng)變化對(duì)恒溫磁滯回線峰效

3、應(yīng)的影響。
　　 第三章主要研究了磁通擴(kuò)散過(guò)程對(duì)恒溫磁滯回線的影響。首先用數(shù)值計(jì)算方法模擬出UO和jc均與B無(wú)關(guān)時(shí)的恒溫磁滯同線，發(fā)現(xiàn)了零場(chǎng)峰效應(yīng)，從磁通擴(kuò)散角度分析了恒溫磁滯同線中零場(chǎng)峰的起源。又計(jì)算了Uo與B無(wú)關(guān)、jc隨B下降（Kim-Anderson模型）時(shí)的恒溫磁滯回線，研究了磁通擴(kuò)散和磁通釘扎對(duì)恒溫磁滯回線峰效應(yīng)的共同影響。
　　 第四章主要研究了磁通蠕動(dòng)對(duì)恒溫磁滯同線的影響。首先計(jì)算出Uo與B成線性關(guān)系而jc

4、與磁場(chǎng)無(wú)關(guān)時(shí)的恒溫磁滯回線，發(fā)現(xiàn)了零場(chǎng)峰效應(yīng)和魚尾效應(yīng)，從磁通擴(kuò)散和磁通蠕動(dòng)兩方面分析了磁滯同線中的零場(chǎng)峰效應(yīng)和魚尾效應(yīng)的起源。在計(jì)算Uo與B成線性關(guān)系、jc隨磁場(chǎng)下降（Kim-Anderson模型）的恒溫磁滯同線時(shí)，結(jié)果發(fā)現(xiàn)：當(dāng)jc中的參數(shù)Bo選取不同的值時(shí)，恒溫磁滯回線在較高場(chǎng)區(qū)可能出現(xiàn)魚尾效應(yīng)或第二磁化峰效應(yīng)，還畫出了單雙峰區(qū)域的相圖，最后從磁通擴(kuò)散、磁通蠕動(dòng)和磁通釘扎三方面分析了恒溫磁滯同線中的第二磁化峰效應(yīng)的起源。
　　

5、 第五章用集體釘扎理論中的Uo-B和jc一B關(guān)系模擬了恒溫磁滯回線。計(jì)算結(jié)果表明：恒溫磁滯回線中第二磁化峰出現(xiàn)與否取決于Uo和jc中參數(shù)的選取。并分別探討了恒溫磁滯同線中零場(chǎng)峰和 第二磁化峰的影響因素，最后將模擬的恒溫磁滯同線與單晶YBa2Cu307-δ和Ba(Fe1-xCox)2As2單晶樣品的磁測(cè)量結(jié)果進(jìn)行了對(duì)比，進(jìn)一步證實(shí)了我們的結(jié)論。
　　 第六章主要對(duì)恒溫磁滯回線中峰效應(yīng)的產(chǎn)生機(jī)理進(jìn)行總結(jié)，并對(duì)超導(dǎo)體峰效應(yīng)的后續(xù)研究