1、反常擴(kuò)散現(xiàn)象普遍存在于物理、數(shù)學(xué)、生物學(xué)以及金融學(xué)等諸多領(lǐng)域，分?jǐn)?shù)階微積分方法被發(fā)現(xiàn)可以有效模擬反常擴(kuò)散過(guò)程。近年來(lái)，分?jǐn)?shù)階微分方程作為描述復(fù)雜物理過(guò)程的模型引起了國(guó)內(nèi)外學(xué)者的廣泛關(guān)注，分?jǐn)?shù)階微積分在非線性領(lǐng)域中的應(yīng)用地位也日益凸顯。利用分?jǐn)?shù)階導(dǎo)數(shù)建?？梢苑治龊吞幚砼c反常現(xiàn)象有關(guān)的系統(tǒng)中的動(dòng)力學(xué)行為，已經(jīng)證實(shí)了分?jǐn)?shù)階模型能夠比較準(zhǔn)確地描述固有的異常指數(shù)或重尾衰變過(guò)程以及具有記憶性和非局域性的物理過(guò)程。本文采用有限差分法對(duì)分?jǐn)?shù)階反應(yīng)擴(kuò)散系

2、統(tǒng)中的動(dòng)力學(xué)行為進(jìn)行數(shù)值研究，主要的內(nèi)容和結(jié)論如下:
　　第一部分:主要對(duì)反常擴(kuò)散以及分?jǐn)?shù)階微分涉及到的相關(guān)基礎(chǔ)理論和研究現(xiàn)狀進(jìn)行介紹，同時(shí)對(duì)本文的研究動(dòng)機(jī)和主要內(nèi)容進(jìn)行簡(jiǎn)要說(shuō)明。
　　第二部分:利用分?jǐn)?shù)階艾倫卡恩反應(yīng)擴(kuò)散方程作為數(shù)學(xué)模型研究了一維分?jǐn)?shù)階反應(yīng)擴(kuò)散系統(tǒng)中的動(dòng)力學(xué)行為，給出了分?jǐn)?shù)階α、系統(tǒng)擴(kuò)散系數(shù)k對(duì)系統(tǒng)動(dòng)力學(xué)行為的影響。當(dāng)改變系統(tǒng)的分?jǐn)?shù)階α?xí)r，系統(tǒng)波解的波形會(huì)發(fā)生不同程度的變化;波解中峰傳播速度隨分?jǐn)?shù)階α的增大

3、表現(xiàn)為不同程度上的遞增，其大小將主要依賴于分?jǐn)?shù)階α以及系統(tǒng)擴(kuò)散系數(shù)k的具體取值。
　　第三部分:采用FHN局部動(dòng)力學(xué)模型對(duì)二維分?jǐn)?shù)階反應(yīng)擴(kuò)散系統(tǒng)（具有分?jǐn)?shù)階導(dǎo)數(shù)的擴(kuò)散項(xiàng)）中的行波脈沖以及行波脈沖鏈的動(dòng)力學(xué)行為進(jìn)行了研究。對(duì)于一次擾動(dòng)產(chǎn)生的單個(gè)行波脈沖，行波脈沖的傳播速度會(huì)受到分?jǐn)?shù)階的影響，其與分?jǐn)?shù)階α、系統(tǒng)擴(kuò)散系數(shù)的算數(shù)平方根成線性比例關(guān)系;對(duì)于不同的分?jǐn)?shù)階，行波脈沖傳播所需的最小擴(kuò)散系數(shù)是不同的，所需的最小擴(kuò)散系數(shù)與分?jǐn)?shù)階α之間

4、滿足e指數(shù)衰減關(guān)系。對(duì)于周期擾動(dòng)產(chǎn)生的行波脈沖鏈，在一些擾動(dòng)周期的取值范圍內(nèi)，脈沖鏈的周期Te與擾動(dòng)周期Tp按有理數(shù)比鎖定，最為明顯的1∶1與2∶1鎖定，其相應(yīng)的擾動(dòng)周期的取值范圍我們稱為1∶1與2∶1鎖定帶;分?jǐn)?shù)階α?xí)绊懜麈i定帶在Tp軸上的位置，隨著分?jǐn)?shù)階α的值不斷減小，鎖定帶會(huì)沿著Tp軸的增大方向移動(dòng)。分?jǐn)?shù)階α=2.0，Tp=95時(shí)，處于1∶1鎖定帶，而隨分?jǐn)?shù)階α的不斷減小，當(dāng)α=1.7時(shí)，則處于2∶1鎖定帶，進(jìn)而影響行波脈沖鏈中

5、的相鄰脈沖之間的疏密程度。
　　第四部分:采用FHN局部動(dòng)力學(xué)模型對(duì)二維分?jǐn)?shù)階反應(yīng)擴(kuò)散系統(tǒng)（具有分?jǐn)?shù)階導(dǎo)數(shù)的擴(kuò)散項(xiàng)）中的螺旋波動(dòng)力學(xué)行為進(jìn)行了研究，發(fā)現(xiàn):分?jǐn)?shù)階擴(kuò)散會(huì)導(dǎo)致螺旋波的波頭發(fā)生漂移。當(dāng)可激性參數(shù)ε小于0.00465時(shí)，正常擴(kuò)散的反應(yīng)擴(kuò)散系統(tǒng)支持漫游螺旋波，其波頭路徑由花瓣形的單元組成，減小分?jǐn)?shù)階α，螺旋波會(huì)沿著某一方向漂移。接近正常擴(kuò)散時(shí)，局部的路徑仍成花瓣形，但下一個(gè)花瓣形路徑單元會(huì)較上一個(gè)花瓣形路徑單元有個(gè)小的偏離，

6、每次偏離的方向都是相同的，形成了整體的偏離。分?jǐn)?shù)階α進(jìn)一步減小，偏離變大，兩個(gè)花瓣形路徑單元間被用圓滾型路徑單元相連，這些圓滾型的路徑單元的方向是一致的。當(dāng)分?jǐn)?shù)階α偏離2.0比較大的時(shí)候，螺旋波波頭將按照?qǐng)A滾的方式運(yùn)動(dòng)到邊界，在分?jǐn)?shù)階α減小的過(guò)程中，向邊界漂移的速度是加快的。當(dāng)可激性參數(shù)ε大于0.00465時(shí)，正常擴(kuò)散作用下的系統(tǒng)支持剛性旋轉(zhuǎn)螺旋波，減小分?jǐn)?shù)階α，螺旋波始終以圓滾的方式漂移到邊界，漂移速度隨著分?jǐn)?shù)階α的減小而增大。我們也